TERCEIRA QUANTIZAÇÃO E RELATIVIDADE SDCTIE GRACELI EM

O Módulo de Young é uma propriedade mecânica que mede a rigidez de um material sólido. Define a relação entre tensão (força por unidade de área) e deformação (deformação proporcional) em um material no regime de elasticidade linear de uma deformação uniaxial.

O módulo de Young tem o nome do cientista britânico do século XIX Thomas Young. No entanto, o conceito foi desenvolvido em 1727 por Leonhard Euler, e os primeiros experimentos que usaram o conceito de módulo de Young em sua forma atual foram realizados pelo cientista italiano Giordano Riccati em 1782, pré-datando a obra de Young em 25 anos^[1]. O termo módulo é derivado do termo de raiz latino modus, que significa módulo!

Definição

Elasticidade linear

Artigo principal: https://en.wikipedia.org/wiki/Linear_elasticity ^[2]

Um material sólido sofrerá deformação elástica quando uma pequena carga é aplicada a ele em compressão ou tração. A deformação elástica é reversível (o material retorna à sua forma original após a remoção da carga).

No estresse e tensão quase zero, a curva de tensão-deformação é linear, e a relação entre tensão e deformação é descrita pela lei de Hooke, que afirma que o estresse é proporcional à deformação. O coeficiente de proporcionalidade é o módulo de Young. Quanto mais alto o módulo, mais estresse é necessário para criar a mesma quantidade de deformação; um corpo rígido idealizado teria um módulo de Young infinito.

Não muitos materiais são lineares e elásticos além de uma pequena quantidade de deformação.

Fórmula e unidades

${\displaystyle \mathrm {E} =\sigma /\epsilon }$, em que [^[3]]

${\displaystyle \mathrm {E} }$ é o módulo de Young

${\displaystyle \sigma }$ é o estresse uniaxial, ou força uniaxial por superfície unitária

${\displaystyle \epsilon }$ é a deformação, ou deformação proporcional (mudança no comprimento dividido pelo comprimento original); é adimensional

Tanto ${\displaystyle \mathrm {E} }$ quanto ${\displaystyle \sigma }$ têm unidades de pressão, enquanto ${\displaystyle \epsilon }$ é adimensional. Os módulos de Young são tipicamente tão grandes que são expressos não em pascal mas em megapascais (MPa ou N / mm2) ou gigapascais (GPa ou kN / mm2).

Uso

O módulo de Young permite o cálculo da mudança na dimensão de uma barra feita de um material elástico isotrópico sob cargas de tração ou compressão. Por exemplo, prevê o quanto uma amostra de material se estende sob tração ou encurta sob compressão. O módulo de Young se aplica diretamente a casos de estresse uniaxial, isto é, tensão de tração ou compressão em uma direção e nenhum estresse nas outras direções. O módulo de Young também é usado para prever a deflexão que ocorrerá em um feixe estaticamente determinado quando uma carga é aplicada em um ponto entre os suportes do feixe. Outros cálculos elásticos geralmente requerem o uso de uma propriedade elástica adicional, como o módulo de cisalhamento, o módulo de volume ou a razão de Poisson. Quaisquer dois desses parâmetros são suficientes para descrever completamente a elasticidade em um material isotrópico.

Linear versus não linear

O módulo de Young representa o fator de proporcionalidade na lei de Hooke^[4], que relaciona o estresse e a tensão. No entanto, a lei de Hooke só é válida sob a hipótese de uma resposta elástica e linear. Qualquer material real acabará por falhar e quebrar quando esticado por uma distância muito grande ou com uma força muito grande; no entanto, todos os materiais sólidos exibem um comportamento quase hookeano para esforços pequenos o suficiente. Se o intervalo ao longo do qual a lei de Hooke é válida é grande o suficiente em comparação com a tensão típica que se espera aplicar ao material, diz-se que o material é linear. Caso contrário (se o estresse típico se aplicasse está fora do intervalo linear), o material é dito não linear.

Aço, fibra de carbono e vidro, entre outros, são geralmente considerados materiais lineares, enquanto outros materiais, como borracha e solos, são não-lineares. No entanto, esta não é uma classificação absoluta: se forem aplicadas tensões ou deformações muito pequenas a um material não linear, a resposta será linear, mas se uma tensão ou tensão muito alta for aplicada a um material linear, a teoria linear não será o suficiente. Por exemplo, como a teoria linear implica reversibilidade, seria absurdo usar a teoria linear para descrever a falha de uma ponte de aço sob alta carga; embora o aço seja um material linear para a maioria das aplicações, não é um caso de falha catastrófica.

Na mecânica sólida, a inclinação da curva tensão-deformação em qualquer ponto é chamada de módulo tangente. Ele pode ser determinado experimentalmente a partir da inclinação de uma curva de tensão-deformação criada durante testes de tração realizados em uma amostra do material.

Materiais direcionais

O módulo de Young nem sempre é o mesmo em todas as orientações de um material. A maioria dos metais e cerâmicas, juntamente com muitos outros materiais, são isotrópicos e suas propriedades mecânicas são as mesmas em todas as orientações. Entretanto, metais e cerâmicas podem ser tratados com certas impurezas, e os metais podem ser mecanicamente trabalhados para tornar suas estruturas de grãos direcionais. Estes materiais então se tornam anisotrópicos e o módulo de Young mudará dependendo da direção do vetor de força. A anisotropia pode ser vista em muitos compostos também. Por exemplo, a fibra de carbono tem um módulo de Young muito mais alto (é muito mais rígido) quando a força é carregada paralelamente às fibras (ao longo do grão). Outros materiais desse tipo incluem madeira e concreto armado. Engenheiros podem usar este fenômeno direcional em sua vantagem na criação de estruturas.

Cálculo

O módulo de Young E, pode ser calculado dividindo-se a tensão de tração, ${\displaystyle \sigma (\epsilon )}$, pela deformação extensional de engenharia, ${\displaystyle \epsilon }$, em a porção elástica (inicial, linear) da curva física tensão-deformação:

${\displaystyle \mathrm {E} =\sigma (\epsilon )/\epsilon =\left\lceil {\frac {F/A}{\Delta L/L_{0}}}\right\rceil =\left\lceil {\frac {FL_{0}}{A\Delta L}}\right\rceil }$

X

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Onde

E é o módulo de Young (módulo de elasticidade)

F é a força exercida sobre um objeto sob tensão; A é a área real da seção transversal, que é igual à área da seção transversal perpendicular à força aplicada;

ΔL é a quantidade pela qual o comprimento do objeto muda (ΔL é positivo se o material é esticado e negativo quando o material é comprimido);

${\displaystyle L_{0}}$ é o comprimento original do objeto.

Força exercida por material esticado ou contraído

O módulo de Young de um material pode ser usado para calcular a força que ele exerce sob tensão específica.

${\displaystyle F=EA\Delta L/L_{0}}$

X

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onde F é a força exercida pelo material quando contraído ou esticado por ${\displaystyle \Delta L}$.

A lei de Hooke para um fio esticado pode ser derivada desta fórmula:

${\displaystyle F=({EA \over L_{0}})\Delta L=kx}$

X

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Sobre a saturação

${\displaystyle k={EA \over L_{0}}}$ e ${\displaystyle x=\Delta L}$

X

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Mas note que a elasticidade das molas helicoidais vem do módulo de cisalhamento, não do módulo de Young.

Energia potencial elástica

A energia potencial elástica armazenada em um material elástico linear é dada pela integral da lei de Hooke:

${\displaystyle U_{e}=\int kxdx={\frac {1}{2}}kx^{2}}$

X

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agora explicando as variáveis ​​intensivas:

${\displaystyle U_{e}=\int {EA\Delta L \over L_{0}}d\Delta L={EA \over L_{0}}\int \Delta Ld\Delta L={EA\Delta L^{2} \over 2L_{0}}}$

X

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Isto significa que a densidade de energia potencial elástica (isto é, por unidade de volume) é dada por:

${\displaystyle {U_{E} \over AL_{0}}={E\Delta L \over 2L_{0}^{2}}}$

X

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ou, em uma notação simples, para um material elástico linear: ${\displaystyle u_{e}(\epsilon )=\int \mathrm {E} \epsilon d\epsilon \neq {\frac {1}{2}}\mathrm {E} \epsilon ^{2}}$,

X

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 uma vez que a distensão está definida ${\displaystyle \epsilon ={\Delta L \over L_{0}}}$

X

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Em um material elástico não-linear, o módulo de Young é uma função da deformação, de modo que a segunda equivalência não mais se sustenta e a energia elástica não é uma função quadrática da deformação:

${\displaystyle u_{e}(\epsilon )=\int \mathrm {E} \epsilon d\epsilon \neq {\frac {1}{2}}\mathrm {E} \epsilon ^{2}}$

X

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Relação entre constantes elásticas

Para materiais isotrópicos homogêneos, existem relações simples entre constantes elásticas (módulo de Young E, módulo de cisalhamento G, módulo de massa K e razão de Poisson ν) que permitem calculá-las todas, desde que duas sejam conhecidas:

${\displaystyle E=2G(1+v)=3K(1-2v)}$

X

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Dependência de temperatura

O módulo de Young dos metais varia com a temperatura e pode ser realizado através da mudança na ligação interatômica dos átomos e, portanto, sua mudança é considerada dependente da mudança na função de trabalho do metal. Embora classicamente, essa mudança é prevista através de ajuste e sem um mecanismo subjacente claro (por exemplo, a fórmula de Watchman), o modelo de Rahemi-Li [^[5]] demonstra como a mudança na função de trabalho de elétrons leva a mudança no módulo de metais de Young e prediz essa variação com parâmetros calculáveis, usando a generalização do potencial de Lennard-Jones para sólidos. Em geral, à medida que a temperatura aumenta, o módulo de Young diminui via

${\displaystyle E(T)=\beta (\phi (T)^{6}}$

X

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Onde a função de trabalho do elétron varia com a temperatura como

${\displaystyle \phi (T)=\phi _{0}-\gamma {(K_{B}T)^{2} \over \phi _{0}}}$

X

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é a função de trabalho de elétrons em T = 0 e é constante durante a mudança.

Coeficiente de Poisson

Origem: Wikipédia, a enciclopédia livre.

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O coeficiente de Poisson, ν, mede a deformação transversal (em relação à direção longitudinal de aplicação da carga) de um material homogêneo e isotrópico. A relação estabelecida é entre deformações ortogonais.^[1][2]

${\displaystyle \nu =-{\frac {\epsilon _{x}}{\epsilon _{z}}}=-{\frac {\epsilon _{y}}{\epsilon _{z}}}}$X

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em que:

${\displaystyle \nu =}$ Coeficiente de Poisson (adimensional),

${\displaystyle \epsilon _{x}=}$ extensão na direção ${\displaystyle x}$, que é a transversal,

${\displaystyle \epsilon _{y}=}$ extensão na direção ${\displaystyle y}$, que é a transversal,

${\displaystyle \epsilon _{z}=}$ extensão na direção ${\displaystyle z}$, que é a longitudinal,

${\displaystyle \epsilon _{x}~,~\epsilon _{y}~e~\epsilon _{z}}$ são também grandezas adimensionais.

O sinal negativo está incluído na fórmula porque as extensões transversais e longitudinais possuem sinais opostos. Materiais convencionais têm coeficiente de Poisson positivo, ou seja, contraem-se transversalmente quando esticados longitudinalmente e se expandem transversalmente quando comprimidos longitudinalmente.

Já aqueles materiais que possuem coeficiente de Poisson negativo (que são casos muitíssimo especiais), expandem-se transversalmente quando tracionados e são denominados auxéticos (ou antiborrachas).^[3]

No caso de materiais isotrópicos, o módulo de cisalhamento (${\displaystyle G}$), o módulo de Young (${\displaystyle E}$) e o coeficiente de Poisson (${\displaystyle \nu }$) relacionam-se pela expressão:

${\displaystyle E=2G(1+\nu )}$X

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Já o módulo de Young (${\displaystyle E}$), o módulo volumétrico (${\displaystyle K}$) e o coeficiente de Poisson (${\displaystyle \nu }$), pela expressão:

${\displaystyle E=3K(1-2\nu )}$X

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Para muitos metais e outras ligas, os valores do coeficiente de Poisson variam na faixa entre 0,25 e 0,35, conforme mostra a tabela.^[4]

Material	Coeficiente de Poisson (ν)
Cobre	0,34
Alumínio	0,33
Titânio	0,34
Magnésio	0,29
Níquel	0,31
Aço	0,30

X

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O coeficiente de Poisson de diversos materiais pode ser obtido em sites e livros que abordam o assunto (ver em Ligações externas).